热力学统计物理各章重点总结..
第一章概念1.系统：孤立系统、闭系、开系与其他物体既没有物质交换也没有能量交换的系统称为孤立系；与外界没有物质交换，但有能量交换的系统称为闭系；与外界既有物质交换，又有能量交换的系统称为开系；2.平衡态平衡态的特点：1.系统的各种宏观性质都不随时间变化；2.热力学的平衡状态是一种动的平衡，常称为热动平衡；3.在平衡状态下，系统宏观物理量的数值仍会发生或大或小的涨落；4.对于非孤立系，可以把系统与外界合起来看做一个复合的孤立系统，根据孤立系统平衡状态的概念推断系统是否处在平衡状态。
3.准静态过程和非准静态过程准静态过程：进行得非常缓慢的过程，系统在过程汇总经历的每一个状态都可以看做平衡态。
非准静态过程，系统的平衡态受到破坏4.内能、焓和熵内能是状态函数。
当系统的初态A和终态B给定后，内能之差就有确定值，与系统由A到达B所经历的过程无关;表示在等压过程中系统从外界吸收的热量等于态函数焓的增加值。
这是态函数焓的重要特性克劳修斯引进态函数熵。
定义:5.热容量：等容热容量和等压热容量及比值定容热容量:定压热容量:6.循环过程和卡诺循环循环过程（简称循环）：如果一系统由某个状态出发，经过任意一系列过程，最后回到原来的状态，这样的过程称为循环过程。
系统经历一个循环后，其内能不变。
平衡辐射：当物体对电磁波的吸收和辐射达到平衡时，电磁辐射的特性将只取决
学习热力学与统计物理用谁的书比较好
这个看你的需求了。
1. 入门型：偏科普的。
起始热力学相当简单，如果高中物理学习的还可以的话，学完微积分，大部分热力学都不成问题。
这类书推荐赵凯华老师的热学教材，大约是《新概念物理学：热学》吧，此外费曼物理学讲义的热学部分也很不错，很有趣。
2. 适中型：适合系统学习。
当时我们在清华学的是王诚泰的《统计物理学》，感觉适合快速学会，但有些概念不够深入。
李政道有一本统计物理，网上可以找到电子版，简洁明了，道理清晰。
此外，朗道一套里面统计力学1，讲的透彻，也详细，几乎可以当工具书用，但初学稍显枯燥。
3. 进阶与补充。
学点量子力学，对统计物理的理解会全面深入一些，感兴趣可以看看量子统计的书。
此外，物理化学，作为统计、热力学在化学中的应用，也很有趣，可以对化学反应有更好的认识。
个人浅见，希望对你有帮助。
偏重考试的话，推荐汪志诚。
此外，你问问他们北大本校的学生用的什么书。
统计物理学和热力学比较，在研究方法上各有哪些特点
一、热力学与统计物理的研究对象、方法与特点研究对象：宏观物体热性质与热现象有关的一切规律。
方法与特点：热力学：以大量实验总结出来的几条定律为基础，应用严密逻辑推理和严格数学运算来研究宏观物体热性质与 热现象有关的一切规律。
较普遍、可靠，但不能求特殊性质。
统计物理：从物质的微观结构出发，考虑微观粒子的热运动，通过求统计平均来研究宏观物体热性质与热现象有 关的一切规律。
可求特殊性质，但可靠性依赖于微观结构的假设，计算较麻烦。
两者体现了归纳与演绎不同之处，可互为补充，取长补短。
宏观与微观的关系：微观粒子的热运动与系统的各种宏观热现象之间存在着内在的联系。
宏观量等于微观量的统计平均 值。
宏观与微观宏观现象与宏观量：宏观现象即一个系统所表现出来的各种物理性质以及这些性质的变化规律。
描述一个系统宏观 性质的物理量称为宏观量。
例：P、V、T、E、C等。
微观运动与微观量：微观运动即系统内部的微观粒子的热运动。
描述微观粒子热运动的物理量称为微观量。
例：m、 v、等。
二、热力学理论的发展1 经典热力学1824年：卡诺定理：卡诺（Carnot）1840’s：热力学第一定律：能量守恒定律迈尔（Mayer）、焦耳(Joule)1850’s：热力学第二定律、熵增加原理：克劳修斯（Clausius）、开尔文（Kelvin）：1906年：热力学第三定律：能斯特定理，能斯特（Nernst）Sadi Carnot(1796-1832 ) J.R.Mayer(1814-1878) J.P.Joule(1818-1889) R. Clausius(1822-1888) W. T. Kelvin(1824-1907) W. H. Nernst(1864-1941) •不涉及时间与空间；•以平衡态、准静态过程、可逆过程为模型；•经典热力学静热力学。
经典热力学特点： （1）线性非平衡态热力学翁萨格（Onsager），1968年诺贝尔奖2 非平衡态热力学（1930’s）（2）非线性非平衡态热力学普里果金（Prigogine），1977年诺贝尔化学奖Lars Onsager(1903-1976) LlyaPrigogine(1917-2003) •工程热力学•有限时间热力学•……3 现代热力学 三. 统计物理理论的发展量子统计理论：普朗克（Planck（1858~1947））爱因斯坦（ Einstein（1879~1955））、玻色、费米、狄拉克等将量子力学理论与统计理论相结合，建立并完善了量子统计理论。
起源：气体分子动理论（Kinetic Theory of Gases）第一个气体分子动理论模型的提出：1738年，由瑞士物理学家柏努利（Daniel Bernoulli）提出。
统计物理系统理论的建立：奥地利物理学家玻尔兹曼（Ludwig Bottzmann， 1844~1906）、美国科学家吉布斯（ J. Willard Gibbs，1839~1903）等人做了统计物理奠基性的工作，发展了统计系综理论，从而真正开创了统计物理的 系统理论。
吉布斯(Josiah Willard Gibbs,1839-1903),美国理论物理学家,统计系 综理论的首创者 柏努利（Daniel Bernoulli，1700- 1782)1）提出柏努利原理2）从气体粒子碰撞容器壁的观点说明压 强，最早采用数学方 式表述气体运动论。
麦克斯韦（James Clerk Maxwell 1831- 1879)从事电磁理论、分子物理学、统计物理 学、光学等方面的研 究，建立的电磁场理 论。
统计热力学，请问这些物理量分别是什么意义
热力学第三定律 是否存在降低温度的极限
1702年，法国物理学家阿蒙顿已经提到了“绝对零度”的概念。
他从空气受热时体积和压强都随温度的增加而增加设想在某个温度下空气的压力将等于零。
根据他的计算，这个温度即后来提出的摄氏温标约为-239°C，后来，兰伯特更精确地重复了阿蒙顿实验，计算出这个温度为-270.3°C。
他说，在这个“绝对的冷”的情况下，空气将紧密地挤在一起。
他们的这个看法没有得到人们的重视。
直到盖-吕萨克定律提出之后，存在绝对零度的思想才得到物理学界的普遍承认。
1848年，英国物理学家汤姆逊在确立热力温标时，重新提出了绝对零度是温度的下限的。
1906年，德国物理学家能斯特在研究低温条件下物质的变化时，把热力学的原理应用到低温现象和化学反应过程中，发现了一个新的规律，这个规律被表述为：“当绝对温度赵于零时，凝聚系(固体和液体）的熵（即热量被温度除的商）在等温过程中的改变趋于零。
”德国著名物理学家普朗克把这一定律改述为：“当绝对温度趋于零时，固体和液体的熵也趋于零。
”这就消除了熵常数取值的任意性。
1912年，能斯特又这一规律表为绝对零度不可能达到原理：“不可能使一个物体冷却到绝对温度的零度。
”这就是热力学第三定律。
在统计物理学上，热力学第三定律反映了微观运动的量子化。
在实际意义上，第三定律并不像第一、二定律那样明白地告诫人们放弃制造第一种永动机和第二种永动机的个图。
而是鼓励人们想方高法尽可能接近绝对零度。
目前使用绝热去磁的方法已达到10 6K，但永远达不到0K。
热力学与统计物理专业就业情况
姐真想帮忙。
专业是法律，就业是保险内勤。
跟热力一点也不搭噶。
最头痛物理。
姐无能为力。
热力学与统计物理与工程热力学有什么区别
热力学与统计物理是从微观角度上解释各种现象的，工程热力学阐述的是宏观现象
热力学与统计物理学怎么学
熵的定义是可逆过程的热温商, 通电放热不是一个可逆过程, 所以dQ\\\/T不是dS.你要比较电阻的始态和终态, 构造一个可逆过程才能用那个公式. 这道题目里面电阻没有发生变化, 当然构造出的可逆过程ΔQ=0.
