毕奥萨伐尔定律中磁感应强度的方向怎么判断
电流的每电流元在某一点产磁向都是不的,某个电流元在某点产生的磁场方向是电流方向与该电流元指向研究场点的位矢的矢量积.可由右手定则判定.至于总的磁场方向,是每一电流元产生的磁场方向的合成。
毕奥-萨伐尔定律适用于计算一个稳定电流所产生的磁场。
这电流是连续流过一条导线的电荷，电流量不随时间而改变，电荷不会在任意位置累积或消失。
采用国际单位制，用方程表示如图示四。
应用这方程，必须先选出磁场的场位置。
固定这场位置，积分于源电流的路径，就可以计算出在场位置的磁场。
请注意，这定律的应用，隐性地依赖著磁场的叠加原理成立；也就是说，每一个微小线段的电流所产生的磁场，其矢量的叠加和给出了总磁场。
对于电场和磁场，叠加原理成立，因为它们是一组线性微分方程的解答。
更明确地说，它们是麦克斯韦方程组的解答。
当电流可以近似为流过无穷细狭导线，上述这方程是正确的。
但假若导线是宽厚的，则可用积分于导线体积或包含导线体积的方程如图示五。
毕奥-萨伐尔定律是静磁学的基本定律，在静磁学的地位，类同于库仑定律之于静电学。
毕奥-萨伐尔定律和安培定律的关系，则如库仑定律之于高斯定律。
假若无法采用静磁近似，例如当电流随着时间变化太快，或当导线快速地移动时，就不能使用毕奥-萨伐尔定律，必须改用杰斐缅柯方程。
怎么用毕奥萨伐尔定律求无限长直电流的磁感应强度
有两种方法1。
跟求无限长带电直导线的电场强度的方法差不多，将其等效为一个半圆环。
2。
用安培环路定理，这个比较快
什么时候该用安培环路定理，什么时候用毕奥－萨伐尔定律
两题答案不一样是因为物理模型差别很大呀。
第一题的电流方向是沿长度方向的，用毕奥-萨伐尔定理，可以证明内部的磁感应强度为零。
证明方法是先选定内部的一点，然后选取一对对相对着的电流微元，可以证明每一对电流微元在选定点的磁感应强度是相互抵消的，整个一圈电流微元的磁感应强度都是互相抵消的，因此任意一点的B为0。
这种证明方法在也用在了证明均匀带电球壳对内部无电场的作用。
第二题的电流方向是环绕着导线的，与第一题的方向不一样。
利用比奥-萨伐尔定理可以求出圆心处的磁感应强度。
这里不要用安培环路定理，不是不能用，而是不好解。
安培环路定理需要选取一个环路，并且要算出磁感应强度在这个环路上的线积分。
对于这个题来说，由于对称性，圆环中心的B比较好求，但是空间其它点的B很难求，这样环路线积分就十分难做了。
安培环路定理的推导用到比奥-萨伐尔定理，两者在本质上是统一的，只不过在不同的题复杂度不同，所以适当选取很重要。
毕奥-萨伐尔定律
那些角 错了吧 还有 直导线矩O点的距离r 也错了 r= R\\\/√2右边的直导线： B1= (μ0I\\\/4πr)(cos0- cos45)左边的直导线：B3= (μ0I\\\/4πr)(cos135- cosπ)圆弧的B2不错。
但方向向外所以 O点矢量和 B= B1+B3-B2 （这里规定 向里 为正）具体结果我没算，如果>0 说明B 向里 反之向外
